View source for Từ nhiểm

Từ nhiểm là hiện tượng từ phát sinh trên các kim loại đặt nằm trong các vòng quấn của cuộn từ dẩn đien
:[[File:Electromagnet1.png|100px]]
==Ký hiệu==
Từ nhiểm có ký hiệu '''H''' đo bằng đơn vị

==Công thức==
: <math>H = \frac{B}{\mu} = \frac{1}{\mu} \frac{N \mu}{l} I = \frac{N I}{l} </math>

==Định luật Maxwell==
:  <math>\oint_C \mathbf{H} \cdot d\mathbf{l} = \int_S \mathbf{J} \cdot d \mathbf{A} +{d \over dt} \int_S \mathbf{D} \cdot d \mathbf{A}</math><br><math>\oint_C \mathbf{H} \cdot d\mathbf{l} = \mu I + {d \over dt} \int_S \mathbf{D} \cdot d \mathbf{A}</math>

==Mô hình Từ hóa==
===Mô hình vòng Ampère=== 
:[[File:VFPt_dipole_magnetic3.svg|150px]]
Trong mô hình vòng Ampère, sự từ hóa là do quá trình kết hợp của nhiều vòng Ampère nhỏ để tạo nên một dòng gọi là ''dòng từ hóa''. Dòng này chính là nguồn của từ trường  sinh ra bởi vật liệu từ. Theo định nghĩa của lưỡng cực từ, trường từ hóa tuân theo định luật Ampère:

:<math>\oint \mathbf{M} \cdot d\boldsymbol{\ell} = I_{\mathrm{b}},</math>

với tích phân đường thực hiện trên vòng kín bất kỳ và là 'dòng từ hóa' bị chặn bởi vòng đó.

===Mô hình lưỡng cực từ===
:[[File:VFPt_dipole_electric.svg|150px]]
Trong mô hình lưỡng cực từ, sự từ hóa bắt đầu và kết thúc tại các cực từ. Do vậy, nếu một miền có tổng độ lớn cực từ là dương (tương ứng với cực bắc) thì có nhiều đường sức từ hóa đi vào hơn số đường sức đi ra. Điều này tương đương về toán học:

:<math>\oint_S \mu_0 \mathbf{M} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A} = -q_M</math>,

với tích phân mặt thực hiện trên mặt kín  và  là 'từ tích' (trong đơn vị của [[từ thông]]) bao bởi mặt . Dấu âm xuất hiện bởi vì trường từ hóa đi từ nam tới bắc.

===Trường H và vật liệu từ===
Trường được định nghĩa bằng:

:<math>\mathbf{H}\ \equiv \ \frac{\mathbf{B}}{\mu_0}-\mathbf{M},</math><span style="margin-left:3em;font-size:larger">(trong SI)</span>

Theo định nghĩa này, định luật Ampère trở thành:

:<math>\oint \mathbf{H} \cdot d\boldsymbol{\ell} = \oint \left(\frac{\mathbf{B}}{\mu_0} - \mathbf{M}\right) \cdot d\boldsymbol{\ell} = I_{\mathrm{tot}}- I_{\mathrm{b}} = I_{\mathrm{f}},</math>

với  thể hiện 'dòng tự do' bao bởi vòng sao cho tích phân đường của  không phụ thuộc hoàn toàn vào dòng từ hóa. Đối với dạng vi phân của phương trình xem [[#phương trình Maxwell|phương trình Maxwell]]. 

Định luật Ampère dẫn đến điều kiện biên 
:<math>(\mathbf{H_1^\parallel} - \mathbf{H_2^\parallel}) = \mathbf{K}_\text{f} \times \hat{\mathbf{n}},</math>
Với 
: '''K'''<sub>f</sub> là mật độ dòng tự do trên mặt và vectơ đơn vị <math> \hat{\mathbf{n}} </math> chỉ theo hướng từ môi trường 2 vào 1

Tương tự, tích phân mặt của trên một mặt đóng bất kỳ độc lập với dòng tự do và cho kết quả là 'từ tích' bên trong mặt kín:

:<math>\oint_S \mu_0 \mathbf{H} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A} = \oint_S (\mathbf{B}- \mu_0 \mathbf{M})\cdot \mathrm{d}\mathbf{A}= (0 - (-q_M)) = q_M,</math>

mà không phụ thuộc dòng tự do.

Do đó, trường '''H''' có thể tách thành hai  số hạng độc lập:

:<math>\mathbf{H} = \mathbf{H}_0 + \mathbf{H}_d, \,</math>

với '''H'''<sub>0</sub> là từ trường do dòng tự do và '''H'''<sub>d</sub> là trường khử từ (demagnetizing field) do dòng từ hóa.

Do vậy trong trường '''H''', dòng từ hóa có thể coi là 'từ tích'. Đường sức của trường '''H''' chỉ bao quanh 'dòng từ do' và không giống như từ trường '''B''' các đường sức bắt đầu và kết thúc tại các cực từ.

==Xem the^m==
* [[Từ hóa]]
[[Category:Từ]]